Mối quan hệ giữa các giai đoạn có thể có giữa các sóng phân tán nếu không có sẽ dẫn đến tăng cường lẫn nhau . các thái cực khác nhau chứng minh trong 3.17b con số trong sự khác biệt chiều dài quãng đường sau khi tán xạ là một số nguyên của bước sóng , một nửa các sóng phân tán ra khỏi giai đoạn tương ứng với biên độhủy bỏhoặc bãi bỏnhau,hoặctriệt tiêu can thiệp ( tức là những sóng có biên độ bằng 0 ) như đươc chỉ ra ở bên phảicùng cực củahình.Tất nhiên,mối quan hệgiai đoạntrung gianđặt cượctưởngnhữngtrụchaithái cực,kết quả làchỉcómột phầngia cốía bên phải của hình
NHIỄU XẠ TIA X VÀ LUẬT BRAGG
Tia x là một dạng của bức xạ electron mà cónăng lượng caovàbước sóng - bước sóngngắnthứ tự củacác spacingsnguyên tửchất rắn . Khi một chum tia x có ảnh hưởng tới một vật liệu cứng , một phần củ chum tia này sẽ được nằm rải rác ở tất cả các hướng bởi các điện tử liên quan với mỗi nguyên tử hay ion trong đường đi của của chùm tia . Bây giờ chúng ta hãy xem xét các điều kiện cần thiết cho sự nhiễu xạ tia x , một sự sắp xếp tuần hoàn của các nguyên tử . Xem xét hai mặt phẳng song song của các nguyên tử a – a’ và b – b’ trong hình 3.18 có h , k , và l Miler chỉ số và được phân cách bởi khoảng cách dhkl . bâygiờgiảđịnhrằngmộtđơn sắcvàkết hợpsong song(tronggiai đoạn) tiaxquangcủabước sóng làsự cốtrênhaimáy baytạọmộtgóc , hai tia trong chùm tia này dán nhãn 1 và 2 nằm dải rác bởi các nguyên tử P và Q cản trở cấu tạo.
3.15 NHIỄU XẠ TIA X XÁC ĐỊNH CẤU TRÚC TINH THỂ .( 57 )
Tia nằm rải rác 1’ và 2 ' xảy ra cũng có một góc máy bay, nếu chiều dài con đường khác biệt giữa đường thẳng 1 – p – 1’ và 2 – Q – 2’ ( tức là sQ +QT ) là tương đương với toàn bộ số n , bước sóng đó là điều kiện để nhiễu xạ . ni = sQ + sT (3.8)
Hoặc ni = dhkl sin + dhkl sin = 2 dhkl sin ( 3.9 )